Q235的性能及Q235B的磁化特性曲线(B-H曲线)
Q235的化学成分：
Q235化学成分表
Q235的机械性能：
Q235机械性能表
磁化曲线：
磁化曲线是表示物质中的磁场强度H与所感应的磁感应强度B或磁化强度M之间的关系。
用图形来表示某种铁磁材料在磁化过程中磁感强度B与磁场强度H之间关系的一种曲线，又叫B-H曲线。这种曲线可以通过实验方法测得。B与H之间存在着非线性关系。当H逐渐增大时，B也增加，但上升缓慢（oa段）。当H继续增大时，B急骤增加，几乎成直线上升（ab段），当H进一步增大时，B的增加又变得缓慢，达到c点以后，H值即使再增加，B却几乎不再增加，即达到了饱和。不同的铁磁材料有着不同的磁化曲线，其B的饱和值也不相同。但同一种材料，其B的饱和值是一定的。
在常温及通常的磁场强度下，弱磁性（包括抗磁、顺磁、反铁磁物质或强磁物质在居里温度以上的情况）物质的磁化曲线为通过原点的直线，且其值远小于强磁物质。强磁物质（包括铁磁及亚铁磁物质）在居里温度以下时，磁化曲线较为复杂，通常为一曲线，如图1（强磁体的起始磁化曲线和无磁滞磁化曲线）所示，其值远大于弱磁性的数值，且易于达到趋近饱和的状态，如曲线上部接近水平部分。强磁性物质的另一特点是磁化曲线既随材料及其外界条件而异，还依赖于所经历的磁状态的历史。一般不是单值函数（见磁滞回线）。因此有必要按测量方法定义强磁性的磁化曲线，以便对不同材料的磁化曲线进行比较。
磁化曲线图
① 起始磁化曲线。原处于磁中性状态（H=0，B=0）的强磁性物质，当受到一方向不变数值作单调增大的磁场作用时得到的磁化曲线。
②正常（或基本或换向）磁化曲线。从磁中性状态开始,在由小到大，不同大小的正负最大磁场的反复作用下，可得到一系列由小到大的正常磁滞回线。这些正常回线的顶点的轨迹称为正常（或基本或换向）磁化曲线，如图2（强磁体的正常磁化曲线）所示。它和起始磁化曲线基本重合，但略陡。
③理想或无磁滞磁化曲线。强磁物质的磁化主要是通过畴壁位移及磁畴转动过程进行的。这两种过程都受到物质内力或内力矩的阻滞。这种阻滞作用不仅使磁化需要一定数值的外加磁场，而且导致不可逆畴壁位移及不可逆转动，因而导致磁滞。若在一稳定恒场下磁化时，叠加一个起始振幅很大（一般大于极限磁滞回线的最大磁场）而逐步减小为零的交变磁场，则所获得的磁化强度及磁感应强度 的数值要比没有交变场叠加时大得多这样测得的磁化曲线比上述两种陡得多，而且不表现磁滞现象，称为理想或无磁滞磁化曲线（强磁体的起始磁化曲线和无磁滞磁化曲线）和无磁滞磁化曲线。这是因为叠加的逐步减小的交变场使材料完成了不可逆磁化的缘故。这种无磁滞曲线的原理在磁记录中有所应用。此外若磁化时伴随着机械振动或温度升高，也可以提高磁化，因为机械振动和温度上升有助于完成不可逆磁化。中国古代就曾利用升温效应在地磁场下使指南针得到磁化。与前两种磁化曲线相比，无磁滞磁化曲线上的M最高，起始磁化曲线的M最低，正常磁化曲线的M稍高但很接近于起始磁化曲线。
④交流磁化曲线 。上述3种磁化曲线是基本的，它们都是静态磁化曲线。强磁材料在交变磁场下的磁化特性因磁滞、涡流和趋肤效应以及磁后效应的存在而更为复杂。这些特性不仅取决于材料的磁性能，而且与材料的厚度（片状的）和直径（线状的）、交变磁场的频率、电导率、激励波形等有关。这样就有多种多样的交流磁化曲线。但这时测得的“磁化曲线”已不是材料的内禀B-H曲线，而只是在特定条件下获得的某种等效的磁化特性。这样的每一种材料的交流磁化特性只适用于该种材料在与其测试条件一致的场合。
Q235的物理性能：
力学性质：
弹性模量（E）：205 GPa
泊松比（ν）：0.3
屈服强度（σy）：235 MPa
拉伸强度（σult）：375 MPa
断裂韧性（KIC）：54 MPa·m0.5
硬度（HRC）：30
密度（ρ）：7.85 g/cm3
热性质：
线膨胀系数（α）：12 × 10-6 /℃
热导率（λ）：50.2 W/(m·K)
热膨胀系数（CTE）：12 × 10-6 /℃
Q235B的磁化特性曲线(B-H曲线)：
Q235材料的B-H曲线描述了在外加磁场作用下材料的磁化特性。这条曲线显示了材料在不同磁场强度下的磁感应强度随着磁场的变化情况。对于Q235材料来说，其B-H曲线会显示出一定的磁滞回线和磁导率特性。B-H曲线的形状和特性对于材料的磁性能有着重要的影响，对于磁性材料的工程应用具有重要意义。通常，B-H曲线可以通过实验测量得到，也可以通过磁性测试仪器来获取。这些数据对于电机、变压器、感应加热等领域的磁性材料选型和设计具有重要的参考价值。
Q235B的磁化特性曲线(B-H曲线)-数值参考
Q235B的磁化特性曲线(B-H曲线)
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